其中 U*、U'、U''、U 0、I*、I'、I''、I 0和 φ 都是频率相关的。对于具有线性电响应的样品，U*(ω) 和 I*(ω) 的比值不依赖于外加电压U 0的大小，测量结果可以简化为一个复函数，其定义为几种基本表示法。常见的是阻抗： Z (ω) * = Z '(ω) + jZ' '(ω) = U * (ω) / I * (ω) 所使用的表示方法取决于样品类型和研究人员的研究方向。在实践中，样品从来都不是理想的。然而，人们通常会选择一种接近于样品电学类型的表示方法。例如，电容性的样品通常用C*(ω)表示。不要依赖于实际的表示方法，我们应该记住不同表示方法都包含相同的信息，即样品对施加电压的响应电流。 其他常用的表示被定义为上述表示参数的实部与虚部的比率。这些是： 如果动态效应变得相关，偶极子弛豫总是会受到抑制，从而导致Q*s _eparato r(ω)相对于E*(ω)的非零相移。此外，自由电荷载流子响应Q* _转移 相对于E*(ω)的理想90°相移其实也会有偏差。这可能与介电或阻抗谱的频率范围相关，尤其是对于大质量离子和分子偶极子。 在单频率测量中，这两种贡献不能相互分离，它们之和等于所测电荷振荡的总和： 这样，ε*(ω)和σ*(ω)（以及j*(ω)和P*(ω)）都指的是总电荷，并且包含相同的信息，包括自由电荷载流子和偶极响应信息。从这个意义上说，ε*(ω)和σ*(ω)可以看作是材料电荷对电场响应的不同表示。 对于纯电导材料（如金属）或纯电介质（如二氧化硅），弛豫时间很快，且超出介电或阻抗谱的测量范围。

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